-
Notifications
You must be signed in to change notification settings - Fork 0
/
dia2.qmd
382 lines (324 loc) · 13 KB
/
dia2.qmd
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
{{< include macros.qmd >}}
# Segon dia
## q-expansió de les sèries d'Eisenstein
### Els nombres de Bernoulli
Es defineixen com els coeficients de la sèrie de Taylor de
$$
\frac{t}{e^t-1} = \sum_{k=0}^\infty B_k \frac{t^k}{k!}.
$$
Es poden calcular de manera recursiva, calculant el terme de grau $n$ de l'expansió
$$
t = \sum_{k=0}^\infty B_k \frac{t^k}{k!} \sum_{\ell=1}^\infty \frac{t^\ell}{\ell!}.
$$
De fet, veiem que $B_0=1$, $B_1=-1/2$, i $B_k=0$ per a tot $k\geq 3$ senar. També podem calcular $B_2=1/6$, $B_4=-1/30$,...
L'interès en els nombres de Bernoulli prové del fet que són la "part racional" dels valors de la funció zeta de Riemann en els enters parells (per exemple, $\zeta(2)=\pi^2/6$, $\zeta(4)=\pi^4/90$,...).
::: {#prp-}
Si $n\geq 2$ és un enter parell,
$$
\zeta(n) = \frac {2^{n-1}\pi^{n} |B_{n}|} {n!}
$$
:::
::: proof
Substituint $t=2iz$ a la definició dels nombres de Bernoulli obtenim la fórmula
$$
z\cot z = \sum_{k=0}^\infty |B_{2k}|\frac{2^{2k}z^{2k}}{(2k)!}.
$$
D'altra banda, de la famosa fórmula
$$
\sin(z) = z\prod_{n=1}^\infty \left(1-\frac{z^2}{n^2\pi^2}\right)
$$
n'obtenim, fent la derivada logarítmica,
$$
z\cot z = 1+2\sum_{n=1}^\infty \frac{z^2}{z^2-n^2\pi^2}=1-2\sum_{n=1}^\infty\sum_{k=1}^\infty \frac{z^{2k}}{n^{2k}{\pi^{2k}}}.
$$
Arribem al resultat comparant el terme de $z^{2k}$ de cada equació.
:::
### Expansions de les sèries d'Eisenstein
Observem que, de la igualtat
$$
z\cot z = 1+2\sum_{n=1}^\infty \frac{z^2}{z^2-n^2\pi^2}
$$
en podem deduir
$$
\pi\cot (\pi z)=\frac{1}{z} + \sum_{m=1}^\infty \left(\frac{1}{z+m}-\frac{1}{z-m}\right).
$$
D'altra banda,
$$
\pi\cot(\pi z) = \pi \frac{\cos(\pi z)}{\sin(\pi z)} = i\pi\frac{q+1}{q-1} = i\pi - \frac{2i\pi}{1-q} = i\pi -2\pi i \sum_{n=0}^\infty q^n.
$$
Comparant les dues expressions, obtenim la igualtat bàsica
$$
\frac{1}{z} + \sum_{m=1}^\infty \left(\frac{1}{z+m}+\frac{1}{z-m}\right) = i\pi -2\pi i \sum_{n=0}^\infty q^n.
$$
Derivant-la successivament, obtenim el que es coneix com la **fórmula de Lipschitz**:
$$
\sum_{m\in\ZZ} \frac{1}{(z+m)^k} = \frac{(-1)^k (2\pi i)^k}{(k-1)!}\sum_{n=1}^\infty n^{k-1}q^n, \quad k\geq 2.
$$
::: {#prp-}
Per cada $k\geq 4$ parell, tenim
$$
G_k(z) = 2\zeta(k) + 2\frac{(2\pi i)^{k}}{(k-1)!} \sum_{n=1}^\infty \sigma_{k-1}(n)q^n.
$$
:::
::: proof
Expandim $G_k(z)$ com
$$
G_k(z)=\sum_{(m,n)\neq (0,0)} \frac{1}{(mz+n)^k} =2\zeta(k) + 2\sum_{m=1}^\infty\sum_{n\in\ZZ} \frac{1}{(mz+n)^k}.
$$
Aplicant la igualtat bàsica anterior amb $mz$ en comptes de $z$, tenim
\begin{align*}
G_k(z) &= 2\zeta(k) +2\frac{(-1)^k (2\pi i)^k}{(k-1)!} \sum_{d=1}^\infty \sum_{a=1}^\infty d^{k-1} q^{ad}\\
&= 2\zeta(k) + \frac{2(2\pi i)^k}{(k-1)!}\sum_{n=1}^\infty \sigma_{k-1}(n)q^n.
\end{align*}
:::
::: {#cor-}
Tenim $G_k(z)=2\zeta(k)E_k(z)$, amb
$$
E_k(z) = 1-\frac{2k}{B_k}\sum_{n=1}^\infty \sigma_{k-1}(n)q^n.
$$
:::
Per exemple,
\begin{align*}
E_4&=1+240\sum_{n\geq 1} \sigma_3(n)q^n,&
E_6&=1-504\sum_{n\geq 1} \sigma_5(n)q^n,\\
E_8&=1+480\sum_{n\geq 1} \sigma_7(n)q^n,&
E_{10} &= 1-264\sum_{n\geq 1}\sigma_9(n)q^n,\\
E_{12} &= 1+\frac{65520}{691}\sum_{n\geq 1}\sigma_{11}(n)q^n,&
E_{14} &= 1-24\sum_{n\geq 1} \sigma_{13}(n)q^n.
\end{align*}
### Una primera aplicació
Ja hem vist que $M_8$, $M_{10}$ i $M_{14}$ tenen dimensió $1$. Per tant, $E_4^2=E_8$, $E_4E_6=E_{10}$ i $E_4E_{10}=E_{14}$. Comparant coeficients de les corresponents expansions, obtenim les identitats
\begin{align*}
\sigma_7(n)&=\sigma_3(n)+120\sum_{m=1}^{n-1} \sigma_3(m)\sigma_3(n-m),\\
11\sigma_9(n)&=21\sigma_5(n)-10\sigma_3(n)+5040\sum_{m=1}^{n-1} \sigma_3(m)\sigma_5(n-m), i\\
\sigma_{13}(n) &= 11\sigma_9(n) - 10\sigma_{3}(n) +2640 \sum_{m=1}^n \sigma_3(n)\sigma_9(n-m).
\end{align*}
## L'expansió de la funció discriminant
Volem donar una fórmula per $\Delta(z)=\frac{E_4(z)^3-E_6(z)^2}{1728}$. Per això, considerem $\tilde\Delta=q\prod_{n=1}^\infty(1-q^n)^{24}$ a on, com sempre, $q=e^{2\pi i z}$. Veurem que aquestes dues funcions coincideixen. Per fer-ho, prenem primer la derivada logarítmica de $\tilde\Delta$, i obtenim (fixem-nos que $\dlog q = 2\pi i$)
$$
\dlog \tilde\Delta = 2\pi i + 24\sum_{n=1}^\infty \frac{-2\pi i n q^n}{1-q^n} = 2\pi i\left(1-24\sum_{n=1}^\infty\frac{nq^n}{1-q^n}\right).
$$
Observem que
$$
\sum_{n=1}^\infty \frac{nq^n}{1-q^n}=\sum_{n=1}^\infty n\sum_{m=1}^\infty q^{nm} = \sum_{n\geq 1}\sigma_1(n)q^n,
$$
i per tant obtenim
$$
\dlog\tilde\Delta = 2\pi i \left( 1-24\sum_{n\geq 1} \sigma_1(n)q^n\right).
$$
### La sèrie d'Eisenstein de pes 2
Considerem la funció
$$
G_2(z) = \sum_{m=-\infty}^\infty \sum_{n=-\infty}^\infty \frac{1}{(mz+n)^2},
$$
on si $m=0$ hem d'ometre el terme $n=0$ (a partir d'ara això no ho direm). Podem separar el terme $m=0$ i obtenir:
$$
G_2(z) = 2\zeta(2) + \sum_{m\neq 0}\sum_{n\in\ZZ} \frac{1}{(mz+n)^2}.
$$
Igual que hem fet amb les series d'Eisenstein de pes $k\geq 4$, podem calcular els coeficients de Fourier de $G_2$, i obtenim
$$
G_2(z)= 2\zeta(2) - 8\pi^2\sum_{n=1}^\infty \sigma_1(n)q^n=\frac{\pi^2}{3} E_2(z),
$$
amb
$$
E_2(z)=1-24\sum_{n=1}^\infty \sigma_1(n)q^n.
$$
És clar, doncs, que $G_2(z+1)=G_2(z)$. Ara bé, si intentem calcular $G_2(-1/z)$ trobarem un comportament curiós:
$$
G_2(-1/z) = \sum_{m=-\infty}^\infty\sum_{n=-\infty}^\infty \frac{z^2}{(nz+m)^2} = z^2\sum_{n=-\infty}^\infty\sum_{m=-\infty}^\infty \frac{1}{(mz+n)^2}.
$$
Fixem-nos que l'ordre dels sumatoris està canviat! Per relacionar-ho altra vegada amb $G(z)$, ens cal primer poder-la escriure com la suma d'una sèrie absolutament convergent.
::: {#lem-}
Es pot escriure
$$
G_2(z) = 2\zeta(2) + \sum_{m\neq 0,n\in\ZZ}\frac{1}{(mz+n)^2(mz+n+1)},
$$
on la sèrie és absolutament convergent.
:::
::: {.proof}
Només cal calcular
\begin{align*}
\sum_{m\neq 0}\sum_{n\in\ZZ} \frac{1}{(mz+n)(mz+n+1)} &= \sum_{m\neq 0}\sum_{n\in\ZZ} \left(\frac{1}{mz+n}-\frac{1}{mz+n+1}\right) \\
&= \sum_{m\neq 0} 0 = 0.
\end{align*}
Per tant, podem restar el terme general de la sèrie que defineix $G_2(z)$, per obtenir
\begin{align*}
G_2(z) &= 2\zeta(2) + \sum_{m\neq 0}\sum_{n\in\ZZ} \left(\frac{1}{(mz+n)^2}-\frac{1}{(mz+n)(mz+n+1)}\right)\\
&=2\zeta(2)+\sum_{m\neq 0
}\sum_{n\in\ZZ}\frac{1}{(mz+n)^2(mz+n+1)}.
\end{align*}
:::
Ara podem veure com es transforma $G_2$:
\begin{align*}
z^{-2}G_2(-1/z)-G_2(z)&= \sum_{n\in \ZZ}\sum_{m\neq 0}\left(\frac{1}{(mz+n)^2} - \frac{1}{(mz+n)^2(mz+n+1)}\right)\\
&= \sum_{n\in\ZZ}\sum_{m\neq 0} \frac{1}{(mz+n)(mz+n+1)}\\
&= \sum_{n\in\ZZ}\sum_{m\neq 0}\left(\frac{1}{mz+n}-\frac{1}{mz+n+1}\right)
\end{align*}
Aquesta última suma la podem calcular explícitament:
\begin{align*}
\sum_{n=-N}^{N-1}\sum_{m\neq 0} \left(\frac{1}{mz+n}-\frac{1}{mz+n+1}\right) &= \sum_{m\neq 0}\sum_{n=-N}^{N-1} \left(\frac{1}{mz+n}-\frac{1}{mz+n+1}\right)\\
&= \sum_{m\neq 0} \left(\frac{1}{mz-N}-\frac{1}{mz+N}\right) \\
&= \frac{2}{N} + \frac{-2\pi}{z}\cot(\pi N/z).
\end{align*}
Per poder calcular el límit, observem que
$$
\lim_{N\to\infty} \cot(\pi N/z) = \lim_{N\to\infty} i(1-2\sum_{m=0}^\infty e^{2\pi mN/z}) = i.
$$
Resumint, hem trobat:
::: {#thm-transG2}
La funció $G_2$ satisfà, per a tot $z\in \HH$,
$$
G_2(z+1) = G_2(z),\quad G_2(-1/z) = z^2G_2(z) -2\pi i z.
$$
De fet, per a tot $\gamma=\smtx abcd\in\SL_2(\ZZ)$,
$$
G_2(\gamma z) = (cz+d)^2G_2(z) - 2\pi i c(cz+d).
$$
En termes de la funció normalitzada $E_2(z)$, tenim
$$
E_2(-1/z) = z^2E_2(z) +\frac{12 z}{2\pi i},
$$
i per $\gamma$ qualsevol:
$$
E_2(\gamma z) = (cz+d)^2E_2(z)+\frac{12}{2\pi i}c(cz+d).
$$
:::
### Relació amb la funció delta
Els càlculs que hem fet fins ara ens demostren que
$$
\dlog\tilde\Delta = 2\pi i E_2.
$$
Podem calcular, per a tot $z\in\HH$,
\begin{align*}
\dlog \left(z^{-12}\tilde\Delta(-1/z)\right) &= \frac{-12}{z} + \dlog\tilde\Delta(-1/z)\\
&= \frac{-12}{z} + 2\pi i(z^{-2}E_2(-1/z))\\
&= 2\pi i E_2(z)=\dlog\tilde\Delta(z).
\end{align*}
Per tant, $z^{-12}\tilde\Delta(-1/z) = C \tilde\Delta(z)$, per certa constant $C$. Evaluant a $z=i$ podem veure que $C=1$ (ja que $\Delta(i)\neq 0$) i que, per tant $\tilde\Delta$ és una forma modular de pes $12$. És doncs un múltiple de $\Delta(z)$, que ha de ser $1$ perquè ambdues sèries de Fourier comencen per $q+O(q^2)$.
### La funció tau de Ramanujan
Calculant els primers termes del producte $\tilde\Delta=q\prod_{n=1}^\infty(1-q^n)^{24}$, de seguida veiem que
\begin{align*}
\tilde\Delta &= \sum_{n\geq 1} \tau(n)q^n\\
&= q - 24 q^{2} + 252 q^{3} - 1472 q^{4} + 4830 q^{5}\\
&- 6048 q^{6} - 16744 q^{7} + O(q^{8}).
\end{align*}
Ramanujan va ser el primer a estudiar la funció $\tau(n)$ el 1916, i va conjecturar que:
1. $\tau(n)\tau(m)=\tau(nm)$ si $(n,m)=1$.
2. $\tau(p^{k+1}) = \tau(p)\tau(p^k) - p^{11}\tau(p^{k-1})$, per a tot primer $p$ i $k\geq 1$; i
3. $|\tau(p)| \leq 2p^{11/2}$ per a tot primer $p$.
També va observar (sense demostrar-les) tot de congruències que satisfà:
1. $\tau(n)\equiv n^2\sigma_7(n)\pmod{27}$
2. $\tau(n)\equiv n\sigma_3(n)\pmod{7}$
3. $\tau(n)\equiv \sigma_{11}(n)\pmod{691}$.
Tot això, vist un segle després, és relativament fàcil de demostrar amb la teoria de les formes modulars. El proper dia veurem que $|\tau(p)| =O(p^6)$, però per veure la fita més fina conjecturada per Ramanujan hauríem de fer servir resultats molt més profunds de P.Deligne (1974).
Vegem aquí una d'aquestes congruències:
::: {#thm-}
Per a tot $n\geq 1$, es té
$$
\tau(n)\equiv \sigma_{11}(n)\pmod{691}.
$$
:::
::: {.proof}
Treballarem a $M_{12}$, i amb les formes $\Delta$, $E_{12}$, $E_4^3$ i $E_6^2$. Resulta que
$$
E_{12} = 1 + \frac{65520}{691}\sum_{n\geq 1}\sigma_{11}(n)q^n.
$$
Igualant els dos primers coeficients, trobem la igualtat
$$
691 E_{12} = 441 E_4^3 + 250 E_6^2.
$$
Per altra banda, recordem que
$$
1728\Delta = E_4^3 - E_6^2.
$$
Per tant, tenim
$$
441\cdot 1728 \Delta = 441 E_4^3 - 441 E_6^2 = 691 E_{12} - 691 E_6^2.
$$
Mirant el terme $n$ d'aquesta expressió obtenim
$$
441\cdot 1728 \tau(n) = 65520 \sigma_{11}(n) - 691 a_n(E_6^2).
$$
Com que $E_6$ té tots els coeficients enters i $441\cdot 1728\equiv 566 \equiv 65520\pmod{691}$, obtenim el resultat.
:::
## L'operador diferencial de Ramanujan-Serre
Considerem l'operador diferencial $D=q\frac{d}{dq}=\frac{1}{2\pi i}\frac{d}{dz}$ actuant en les funcions diferenciables.
::: {#def-theta-ramanujan-serre}
L'operador diferencial de Ramanujan-Serre és $\theta_k$:
$$
\theta_k(f) = Df - \frac{k}{12}E_2 f.
$$
:::
Aquest operador $\theta_k$ és lineal i satisfà la regla del producte, però el motiu que l'estudiem aquí és el següent:
::: {#prp-}
$\theta_k$ porta formes modulars de pes $k$ a formes modulars de pes $k+2$, i preserva els subespais de formes cuspidals.
:::
::: {.proof}
Holomorfia a $\HH$ i a $i\infty$ és automàtica, per la definició. Només cal comprovar que $\theta_k(f)$ és dèbilment modular de pes $k$, i això és un simple exercici.
:::
Definim, per comoditat $P=E_2$, $Q=E_4$ i $R=E_6$ (aquesta és la notació original de Ramanujan).
::: {#prp-}
Es té:
1. $DP = \frac{1}{12}(P^2-Q)$.
2. $DQ = \frac{1}{3}(PQ-R)$,
3. $DR = \frac{1}{2}(PR-Q^2)$, i
:::
::: {.proof}
Les dues últimes identitats són equivalents a $\theta_4(Q) = -\frac{1}{3}R$ i $\theta_6(R)=-\frac{1}{2}Q^2$, respectivament. La demostració és automàtica, tenint en compte que $M_6$ i $M_8$ tenen dimensió $1$. Per veure la primera afirmació, només cal comprovar que $H = DP-\frac{1}{12}P^2$ és una forma modular de pes $4$, i això es veu directament fent servir la propietat de transformació de $P$:
$$
P'(-1/z)z^{-2} = 2zP(z)+z^2P'(z)+\frac{6}{i\pi}.
$$
Definim $H(z) = \frac{1}{2\pi i} P'(z) -\frac{1}{12}P^2(z)$, aleshores podem comprovar:
$$
H(-1/z) = \frac{1}{2\pi i} P'(-1/z) -\frac{1}{12}P(-1/z)^2 = (\cdots) = z^4 H(z).
$$
:::
Amb aquestes identitats ja podem demostrar més resultats de Ramanujan. Per exemple:
::: {#prp-}
Per a tot $n\geq 1$, es té $\tau(n) \equiv n\sigma_3(n)\pmod 7$.
:::
::: {.proof}
Com que $1728\equiv 6\pmod 7$, tenim
$$
6\Delta = Q^3-R^2.
$$
D'altra banda, $Q^2=E_8\equiv P\pmod 7$, perquè $480\equiv -24\pmod 7$ i $n^{7}\equiv n\pmod 7$. A més, com que $504\equiv 0\pmod 7$, tenim $R\equiv 1\pmod{7}$. Aleshores:
$$
6\Delta = Q^3-R^2\equiv PQ-1 \equiv 3DQ\implies 2\Delta\equiv DQ \pmod 7.
$$
Finalment, observem que $DQ = 240\sum_{n\geq 1} n \sigma_3(n)q^n$. Com que $240\equiv 2\pmod 7$, en deduïm
$$
\Delta =\sum_{n\geq 1}\tau(n)q^n\equiv \sum_{n\geq 1} n\sigma_3(n)q^n.
$$
:::
::: {#prp-}
Per a tot $n\geq 1$, es té $\tau(n) \equiv n^2\sigma_7(n)\pmod{27}$.
:::
::: {.proof}
Aplicant les fórmules que hem trobat per $D$ i la regla del producte, arribem a
$$
D^2(Q^2) = \frac{1}{2}P^2Q^2 +\frac{5}{18}Q^3 -PQR +\frac{2}{9}R^2.
$$
Fent servir que
$$
\frac{5}{18}Q^3 = \frac{5}{18}(Q^3-R^2) +\frac{5}{18}R^2 = 480\Delta+\frac{5}{18}R^2,
$$
obtenim
$$
D^2(Q^2) = 480\Delta +\frac{1}{2} P^2Q^2 - PQR+\frac{1}{2}R^2.
$$
Fent servir que $PQ=3DQ+R$, obtenim
\begin{align*}
(PQ)^2 +R^2-2PQR &= (3DQ+R)^2+R^2-2R(3DQ+R)\\
&= 9(DQ)^2,
\end{align*}
i per tant
$$
D^2(Q^2)=480\Delta + \frac{9}{2} (DQ)^2.
$$
Com que $D^2(Q^2) = 480\sum_{n\geq 1}\sigma_7(n)q^n$, per acabar només hem d'obervar que $DQ\equiv 0\pmod{9}$ i en deduïm que
$$
160\sum_{n\geq 1}\sigma_7(n)q^n \equiv 160\sum_{n\geq 1}\tau(n)q^n \pmod{27}.
$$
Com que $7\nmid 160$, ja hem acabat.
:::